半导体热敏电阻器的种类、检测以及注意事项
半导体热敏电阻器(以下简称热敏电阻)是使用对热极为敏感的半导体材料制成的电阻，它的电阻值随温度的变化而剧烈变化。电阻值随温度升高而变小的，称为负温度系数(NTC)热敏电阻;电阻值随温度升高而增大的，称为正温度系数(PTC)热敏电阻。目前应用较多的是负温度系数热敏电阻。
热敏电阻现在已被广泛应用在温度测量、温度控制、温度补偿、稳定电压、自动增益调整、微波功率测量、液面测量、气压测量、气体和液体分析、火灾报警、过负荷保护以及红外探测等多个方面。
种类和外形
热敏电阻按它的结构特征可分为直热式和旁热式两大类。
直热式热敏电阻的外形及电气图形符号如图2-9所示。这种类型的热敏电阻一般是用金属氧化物粉料挤压成杆状、片状及垫圈状等热敏电阻阻体(也有的是采用小珠成型工艺、蒸发工艺、印制工艺等制成的，如珠状热敏电阻、薄膜热敏电阻、厚膜热敏电阻、线状热敏电阻和塑料薄膜热敏电阻等)，经过1 000～1 500℃高温烧结后，在阻体的两端或两表面烧附银电极，然后焊接电极引线和涂附防护层，即成了完整的热敏电阻。常用的这类热敏电阻的外形如图2-10所示。
图2-9 直热式热敏电阻外形与电气图形符号
旁热式热敏电阻的电气图形符号如图2-11 所示。这种热敏电阻除了有一个阻体外，还有一个用金属丝绕制成的加热器，阻体与加热器紧紧地耦合在一起，但相互之间是绝缘的，并密封于高真空玻璃壳中。当电流通过加热器时，发出热量使阻体的温度升高，阻体的阻值从而下降或上升，从这里可以看出电阻体阻值变化是加热器的温度变化所导致的，所以加热器对电阻体来说实际上是一个控制器，常见结构如图2-12所示。
图2-10 常见直热式热敏电阻外形
图2-11 旁热式热敏电阻电气图形符号
图2-12 常见旁热式热敏电阻外形与结构
主要技术参数
(1)标称电阻值(R25)
热敏电阻上标出的25℃时的电阻值。
(2)额定功率(PE)
热敏电阻在规定的技术条件下，长期连续工作所允许的消耗功率。在此功率下，电阻体自身温度不应超过最高工作温度 tmax(tmax是热敏电阻在规定的技术条件下长期连续工作所允许的最高温度)。
(3)加热器电阻值(Rr)
旁热式热敏电阻的加热器在规定环境温度下的电阻值。
(4)最大加热电流(Imax)
旁热式热敏电阻的加热器上允许通过的最大电流。
(5)最大加热电流下阻体阻值
旁热式热敏电阻在加热器上通过最大加热电流时，电阻体达到热平衡状态时的电阻值。
主要性能检测
欲精确测量热敏电阻器的阻值应使用电桥，不宜使用万用表。因为万用表测量其电阻电流时的电流较大，会使热敏电阻发热而造成阻值改变。但可以使用万用表判断其性能的好坏。具体方法如下：在室温下测量热敏电阻的阻值，应在其标称值附近。若阻值为零，则为内部击穿或短路;若阻值为无穷大或与标称值相差十分悬殊，则为断路或接触不良。在测量其电阻的同时，用手指捏住热敏电阻器(使其温度升高)，或者利用电烙铁对其加热(不要接触上)。若其阻值随温度的变化而变化，说明其性能良好;若其阻值不随温度变化，说明其性能不好或已损坏。若电阻值随温度的升高而增大，是正温度系数的热敏电阻;反之，若电阻值随温度的升高而减小，则是负温度系数的热敏电阻。
选用注意事项
用于温度补偿和测温、控温方面的热敏电阻的种类很多，各有各的特色。应该根据补偿和测温、控温的对象，从特性、稳定性、互换性、结构等各方面来选择适合于不同场合的不同类型的热敏电阻。
一般情况下，热敏电阻在温度补偿和测量方面的使用，都是利用其伏安特性的直线部分。因此，在选用时尽量选择伏安特性起始部分线性较好的产品。
MF-11 型圆片状热敏电阻常用于半导体收音机电路中作温度补偿;RRC2 和 MF-15 型杆状热敏电阻可使用在 150～180℃的场合作控温元件;RRC1型线状热敏电阻机械性能好，灵敏度高，作为重油裂化炉和发动机的温度控制元件比较理想。
另外，在电工线路中还广泛使用着 NTC型功率热敏电阻，是一种可以通过1～10A强电流的负温度系数热敏电阻，多应用于白炽灯泡的软启动和家用电器的软启动电路中。限于篇幅，此处不再赘述。
物致理：电阻与半导体的工作原理
在自然界中，任何物体在某一状态下都具有电阻的特性，金属之所以容易导电，是因为金属本身的电阻比较小，而在金属中，银的电阻是最小的，但由于银是贵金属，所以它只能用在航空航天的高精密仪器上。对于以前的铝导线来说，由于它在空气中容易被氧气氧化，形成一层氧化物的薄膜覆盖在铝导线上，虽然能够起到保护铝导线的作用，但会增加电量的损耗，故而铝导线就渐渐的被铜导线取代了。
对于不易导电的塑胶而言，由于它本身的电阻大，对电流通过自身的阻碍作用也就相应的大些，故而塑胶常被用来做绝缘体。在物理学中，从欧姆定律中就能知道，对于一个纯电阻的导体而言，电阻的大小等于加在导体两端的电压与通过导体的电流的比值，即R=U/I，在此时中，R表示电阻，符号Ω，单位欧姆。但是电阻是物体的属性，跟导体两端的电压与通过的电流却没有半毛钱的关系。
因为不管导体中有没有电流通过，导体中总是有电阻，在电阻的决定式中，人们发现了导体的电阻跟导体的长度成正比，跟导体的横截面成反比，即R=ρL/S，在此时中，ρ为导体的电阻率，也就是说，电阻率ρ越大，物体的电阻也就越大，因此，物体的电阻大小跟物体的材质有着很大的关系。除此之外，物体的电阻还跟哪些物理因素有关呢？
在物理学中，温度一直是连接微观世界与宏观世界的桥梁，金属导体的温度升高时，金属内的自由电子的热运动加剧，因此，加在导体上的电场就越不容易使自由电子发生定向移动，自由电子的定向移动减弱，在导体中形成的电流也就越弱，故而金属导体的电阻也就随之温度的升高而增大了。
还有，金属原子是比较特殊的，在金属原子中，原子核总是在自己的范围内做简谐振动，当金属的温度升高时，原子核的简谐振动加剧，从而阻碍了核外电子做定向运动，进而增加了金属导体的电阻，所以当温度升高时，金属导体的电阻就会下降。但是，有些金属，在接近绝对零度的环境下，它的电阻几乎没有了，这就是传说中的金属的超导现象。
然而，大千世界无奇不有，导电的金属的电阻会随着温度的升高而增大，但有些物质的电阻却随之温度的升高而降低，例如我们熟悉的硅，它就是随着温度的升高电阻降低的，因此，硅被广泛的应用在了半导体元件的制作上。那么，物质硅为什么会呈现出半导体的特性呢？
由于物质是由分子构成的，而分子是由原子构成的，在原子与原子结合的时候，通常以价电子的方式进行结合的，这时的价电子就是被几个硅原子所共有了。当给硅加热时，硅中的价电子的平均动能就会增大，它会跳出价带中，越过禁带，进入到能带中，从而留下一个空穴。
当价电子进入到能带中后，这时的空穴在名义上就带上了等量的正电荷，这时在外加电场的作用下，能带中的电子就会发生定向移动，而价带中留下的空穴也会朝着电子的反方向运动，这时就形成了电流，空穴与价电子在半导体中就成为了载流子了。当温度继续升高时，会有更多的价电子跃迁到能带中，就有更多的载流子在半导体中运送电流了，因此通过半导体的电流就会相应容易些，半导体的电阻随温度的升高而增大就是这个理了。
也许有人会问，跃迁到能带中的价电子，当温度降到常温时，价电子会再重新跃迁会价带吗？在能带理论中，能带的能量要比价带高，当物体的温度降到常温时，价电子又会自发的跃回到价带中，并与空穴进行复合。价电子的这种跃迁跟骑车的人遇到坡道一样。
当人骑自行车上坡时，人会拼命的蹬自行车，使自行车获得更大的速度来冲上坡，当人骑自行车下坡时，人不需要用力就能自然的从坡顶滑倒坡底。也就是说，坡顶的重力势能要比坡底的高，人骑自行车下坡的时候自然就不需要出力气了。而价电子在半导体中的跃迁规律跟这个道理就是一样的了。
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